电子耦合积分
理论背景
对于一个普通化学反应,过渡态理论 (Transition State Theory, TST)提供了一个强大的框架来理解其反应速率:
\[k_{TST} = \frac{k_B T}{h} e^{-\Delta G^\ddagger / k_B T}\]TST的核心思想是反应物需要沿着一个或多个反应坐标,越过一个能量最高点——过渡态 (Transition State, TS),才能转化为产物。TS点与反应物之间的能量差$\Delta G^\ddagger$被称为活化能,也就是反应能垒。TST对于描述多数涉及核重排的反应都非常成功,然而面对电子转移反应,TST理论就遇到了难题:
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D + A → D⁺ + A⁻
在BO近似下,原子核与电子的运动是分离的,Franck-Condon Principle又指出电子的运动远快于原子核,即在当电荷转移反应完成的时间尺度,原子核是不会发生移动的。反应物与产物的电子态转变是在统一核构型完成的,过渡态的意义不再明确,因此TST理论便陷入了瓶颈。
化学反应不像辐射跃迁,没有一个外来的光子给电子态提供激发能,所以限于FC原理的垂直跃迁要求,可以知道要发生电子转移反应,初末态的核坐标与电子能量均应当是相同的。基于这个思想,Rudolph A. Marcus提出了一个理论,用于描述电子转移反应。如果将反应坐标定义一个包含所有原子核运动的坐标,那么反应物与产物的势能面可以近似为两条抛物线(谐振近似):
公式推导先跳过后面再补,总之就是有这么个关系:
\[\Delta G^\ddagger = \frac{(\lambda + \Delta G^0)^2}{4\lambda}\]这个公式解决了活化能的问题,不过到达反应构型后,电子态的跃迁概率问题还没有解决。如果两个电子态之间没有耦合,那么即使到达反应构型也是不能发生跃迁的。于是引入了电子耦合积分$H_{ij}$来量化描述初态$\Psi_R$和末态$\Psi_P$的耦合:
\[H_{ij} = \langle \Psi_R | \hat{H} | \Psi_P \rangle\]带着$H_{ij}$去算绝热态哈密顿量的本征值,会发现绝热态避免交叉劈裂的能量刚好是$2H_{ij}$。结合图像,可以看到电子耦合越强,沿绝热势能面往产物走越平滑,发生反应的速率自然越高。综合考虑了翻越能垒的核运动概率(指数项)和在垒顶发生跃迁的电子概率(指数前因子),Marcus理论给出了非绝热电子转移的最终速率公式:
\[k_{ET} = \frac{2\pi}{\hbar} |H_{AB}|^2 \frac{1}{\sqrt{4\pi\lambda k_B T}} \exp\left(-\frac{(\Delta G^0 + \lambda)^2}{4\lambda k_B T}\right)\]最近笔者跟这个电子耦合积分磕上了,记录点计算方法。
Amesp
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dft
# ET requests only uhf/odft input
odft
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convergence nolevelshifting
cdft 1 9 charge 1 pop Lowdin
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ref:
CP2K
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